前面我們介紹了磁感應(yīng)強(qiáng)度B和磁通ф，下面我們將要介紹磁導(dǎo)率和磁場強(qiáng)度。去看磁導(dǎo)率，磁場中引入磁導(dǎo)率μ，是用來解決磁場強(qiáng)度H和磁感應(yīng)強(qiáng)度B的數(shù)量關(guān)系，表示磁場媒介對磁的固有特性的物理量。從對磁導(dǎo)率的描述來看，實(shí)際上是描述磁性材料的一個固有的物理量，跟磁性材料的特性有關(guān)。
下面我們來介紹磁介質(zhì)的磁導(dǎo)率。
電流在不同的介質(zhì)中產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度B是不同的，我們可以用系數(shù)μ來表征物質(zhì)的導(dǎo)磁能力。
那么這樣一來，我們先看真空中的磁導(dǎo)率，用
，磁導(dǎo)率的速度我們可以看出來非常的小，10的負(fù)7次方數(shù)量級，而且還有4π這樣的無理數(shù)。那么實(shí)際使用中的磁導(dǎo)率方便的應(yīng)用，我們用相對磁導(dǎo)率表示，那么相對磁導(dǎo)率是
。這樣一來μr的值就可以用一個大于0的自然數(shù)來表示，實(shí)際的μ通常也是一個無理數(shù)或者是一個小數(shù)，而且小數(shù)點(diǎn)后面的位數(shù)比較多的這樣的一個小數(shù)，所以用相對磁導(dǎo)率來描述，實(shí)際磁性材料的磁導(dǎo)率是非常的方便。
μ值表征物質(zhì)的導(dǎo)磁能力，μ越大，介質(zhì)中的磁力線也就越多。
前面我們介紹的磁性材料的磁導(dǎo)率μ。下面我們來介紹另一個重要的物理量，磁場強(qiáng)度H。
在任何介質(zhì)中，磁場中某點(diǎn)的B與該點(diǎn)的μ的比值定義為該點(diǎn)的磁場強(qiáng)度H，用公式表示為 H=B/μ，其中 H和B都是矢量。
那么磁場強(qiáng)度H的單位是安培/米，
奧斯特是他的實(shí)用單位制，安培/米是他的國際單位制，另外1奧斯特等于100/0.4π安培/米。那么在這個描述當(dāng)中，我們非常注意到某一點(diǎn)、改點(diǎn)，也就是說在磁性材料中，每一列的磁場強(qiáng)度H都不可能相等的，總之不需要用某點(diǎn)或者該點(diǎn)來描述，這是需要引起注意的一件事情。
前面我們定義的磁場強(qiáng)度H，那么為了進(jìn)一步說明磁場強(qiáng)度H的意義，我們現(xiàn)在研究單跟導(dǎo)線的磁場強(qiáng)度。
坐標(biāo)原點(diǎn)去導(dǎo)線的中心圓心，以它的半徑方向，也就是坐標(biāo)軸x的方向，從導(dǎo)線中心到導(dǎo)線表面就像無窮遠(yuǎn)處延伸。 經(jīng)過分析推導(dǎo)，在導(dǎo)線內(nèi)的磁場強(qiáng)度Hx=rx/2πr是一條直線，而在導(dǎo)線外的Hx=I*2πx是一條曲線，在導(dǎo)線的邊界處發(fā)生了突變。
所以我們經(jīng)過研究可以得出來，在不同的介質(zhì)中，由于磁導(dǎo)率不一樣，H在邊界處發(fā)生了突變，那么所謂的某點(diǎn)的磁場強(qiáng)度H的大小并不代表該點(diǎn)磁場的強(qiáng)弱，而代表該點(diǎn)磁場強(qiáng)弱的是純感應(yīng)強(qiáng)度B，那么引入H的主要目的是什么，是為了便于磁場的分析和計算，所以磁場強(qiáng)度 H和磁感應(yīng)強(qiáng)度B有明顯的區(qū)別。
前面我們定義了磁場強(qiáng)度H而研究了三根導(dǎo)線的磁場強(qiáng)度。那么我們下面把常見的電流形成磁場的基本形式，以及他的H的求解列出，這張圖的左側(cè)，我們是單根導(dǎo)線，它的磁場強(qiáng)度H=I/2πr，在右上角是環(huán)形導(dǎo)線，那么它的H=I/2r，在右下角是螺線管，螺線管同一電流I在螺線管中心，它的磁場強(qiáng)度H=NI。
那么前面對H做了詳細(xì)的分析，我們把它歸納總結(jié)一下，總結(jié)出幾個重要的物理概念。
第一個，磁場強(qiáng)度H與媒介無關(guān)。
第二個，磁場強(qiáng)度H只與它產(chǎn)生它的電流有關(guān)。
第三個，相同的電流在不同的媒介中產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度B不同，磁場強(qiáng)度H一樣，揭示材料的導(dǎo)磁能力。
用μ值表示材料的導(dǎo)磁性能，這樣我們可以總結(jié)出幾個關(guān)于磁通的定理。
前面研究了磁場強(qiáng)度H磁感應(yīng)強(qiáng)度B，那么 H的話到底是如何求得呢？下面我們來介紹一個重要的定理，稱為安培環(huán)路定理。
在磁場中，磁場強(qiáng)度向量沿任一閉合路徑的線積分等于穿過該回路所限定面積的總電流。用公式表示，
,α是循行的切線方向和H的夾角，也就說所限定曲線所包圍的電流的代數(shù)和。
前面我們對安培環(huán)路定理進(jìn)行了定義和描述，那么下面我們繼續(xù)研究安排環(huán)路定理。
那么我們先看做圖，載流導(dǎo)體通過電流為I，取它一個閉合曲線，我們稱為l，一小段我們稱為dl，那么d的切線方向和內(nèi)地的磁場強(qiáng)度H的方向的夾角我們用α表示，那么報位的電流為I，地雷的總和∑I，那么 H和I的方向可以用右手螺旋法則來判斷其方向，所以∑I=I。
我們再看右圖，閉合曲線l中間包圍的電流I1和I2，而且曲線的外側(cè)有電流I3，那么根據(jù)定義，∑I=I1-I2，其中I1取正I2取負(fù)，那么正號或者負(fù)號的話，用什么方法去判斷？就是用右手螺旋法則去判斷。如果導(dǎo)線l的循行方向和電流的方向符合右手螺旋的法則的話，那么取正反之取負(fù)。而導(dǎo)線電流I3不在閉合曲線包圍的范圍內(nèi)，這不記錄。所以∑I=I1-I2。
這款是開關(guān)電源中常見的磁原件。下面我們用安培環(huán)路定理來分析磁環(huán)的磁場強(qiáng)度H。主要分析磁環(huán)的內(nèi)部、磁芯內(nèi)部以及磁環(huán)的外部的磁場強(qiáng)度。它讓有N條斜曲通入電流為rN，但是在磁芯的內(nèi)部，由于沒有任何的電流，所以 H=0，同樣在磁芯的外物同樣也不包含任何電流，所以 H仍然等于0，只有在磁芯的內(nèi)部包圍的電流為rN，那么如果我們?nèi)〉瞄]合曲線是平均周長處，那么l=2πr，所以在磁芯內(nèi)部的話平均磁場強(qiáng)度H=IN/2πr=IN/l，當(dāng)內(nèi)徑和外徑之比接近于1的時候，l的話我們近似的看成2π，但是到內(nèi)徑和外徑相差較大的時候
。 所以在磁芯的內(nèi)部可以看出在外側(cè)邊緣處的磁場強(qiáng)度H，要在磁芯內(nèi)側(cè)邊緣處的磁場強(qiáng)度HrN要小，在內(nèi)側(cè)的磁場強(qiáng)度最大，在外側(cè)磁場強(qiáng)度最小。
通過分析我們知道電流與磁場強(qiáng)度H之間有密切的關(guān)系，用安培環(huán)路定理解決了他們之間的數(shù)量關(guān)系。