這一章主要介紹了，對相量法的應用，利用相量法對交流電的分析。根據上一章分析可以知道，相量法分析電路中的相量有兩個要素，大小和相位。根據上面總結的電阻電感電容在交流電路內的伏安特性如下：
假設電流為1，相位為0.下圖中的藍線，那么電阻，電感，電容兩端電壓如紅線所示。
1.大小
電阻，電感，電容的電流電壓之間的關系。電壓等于電流乘上一個系數，這個系數與電阻，電容，電感，還有頻率相關。在交流線路來說，頻率是固定不變的，因此交流系統中的參數是不變的。電阻，電感，電容的電流電壓關系是一個線性關系，可以說，在交流線路中，電容和電感與電阻的伏安特性相同。在交流分析的時候，把電感和電容當成和電阻類似的元件進行分析即可。（在我的印象中，電感和電容的出現，就會使電路邊的復雜，電流電壓關系存在微分、積分關系，分析就會變得麻煩，事實在交流電路的分析中，是可以當成一樣的元件去分析。）
2.角度
電阻不會改變電流電壓的角度關系，電感讓電壓超前電流90度，電容會讓電壓落后90度。
根據上面分析，可以將電阻，電感，電容的伏安特性用一個種通用的符號，通用的公式來表示出來。這就是阻抗Z。
Z=R+jX
在復平面上來看，電阻在實軸上，電感在虛軸的正半軸上，電容在虛軸負半軸上，將三者統一起來，阻抗Z就是一個帶有實部和虛部的復數。
如果只有電阻，那么X=0,Z=R
如果只有電感，那么R=0，X=wL，Z=jwL
如果只有電容，那么R=0，X=-1/wC，Z=-j/wC
如果電阻，電容，電感的串并聯組合的阻抗是什么樣的。這時候就需要相量的加減法了。
Z1是電感和電阻串聯的阻抗，Z2是電阻電感電容串聯的阻抗。
串并聯后的阻抗的大小，叫阻抗模。
串并聯后的阻抗的角度，叫阻抗角。
根據相量加減法可知，經過串并聯后的阻抗，沒有停留在復平面的坐標軸上，而是停留在象限上，也就是說，阻抗和實軸的角度不是0度，90度，和-90度了，阻抗與實軸的角度會根據電阻，電容，電感的值而改變。是90度到-90度的任何一個值。我們把這個角稱為，阻抗的阻抗角。
阻抗角反應了一些特征，因為電感會讓阻抗往第一象限移動，電容會讓阻抗讓第四象限移動，當最終停留在第一象限，阻抗角大于0，電感的作用大于電容的作用，此時阻抗可以稱為感性阻抗。當最終停留在第四象限，阻抗角小于0，電容的作用大于電感的作用，此時阻抗可以稱為容性阻抗。
可以將這個串并聯的電阻，電感，電容看成一個阻抗，阻抗的性質與內部的串并聯情況有關。他對外的阻抗為:
他的伏安特性為：
同樣，反向過來推導
如果知道一個端口的伏安特性，則可知道這個端口的阻抗
強調一點：因為要設計到串并聯計算，就會設計到復數的乘除和加減。
復數的乘除，用指數形式算最方便，復數的加減用代數形式最方便，代數形式和指數的形式之間的轉換要靈活運用。
正弦穩態電路的功率
瞬時功率p=ui(電壓是瞬時電壓，電流是瞬時電流)。
在正弦變化的交流電路中，采用平均功率更有意義。
電阻電容電感的瞬時功率公式：
平均功率公式
然后將電阻，電容，電感的電壓電流公式，代入，就得到了一個含有電阻，電感，電容的交流電路的功率情況：
分析：在電阻上消耗的功率，是一直大于0的，就說明電阻在一直消耗能量。在電容和電感上消耗的功率有正有負的，一個周期內為0。說明電容和電感有時在吸收能量，有時消耗能量。而將電感和電容分開來看，他們的符號是相反的，沒事每刻。總有一個在吸收能量，一個在釋放能量，如果兩者的值相同，那么后面那一項為0，就說明電感和電容之間存在能量的交換，電感電容與電源之間并沒有能量交換，總之
電源：我們生產能量；
電阻：我們消耗能量；
電感，電容：我們不產生能量，不消耗能量，我們只是能量的搬運工。
繼續化簡
引入新的定義：
P有功功率，Q無功功率
P的意義：一個端口吸收電源能量的瞬時功率。
Q的意義：端口內，由于儲能元件引起的與外部電路交換的功率。
一般的電路，我們都是希望電源輸入給一個端口，利用這個端口來消耗能量，將能量轉化為其他物理量供我們使用。所以將這個消耗能量的部分成為有功功率，而另一部分Q，就是這個端口與儲能元件交換能量的功率，我們稱之為無功功率。
視在功率：S=UI
輸入給端口的瞬時功率
功率因數：
功率因素就代表，有幾成的輸入功率可以按照我們期待的那樣以有功功率的形式輸出。這可以說明無功功率是一個不好的量。他會影響我們功率的傳輸，工程上也是，功率因數越大越好，無功功率越小越好，根據上面電感電容互補的性質，不難理解，可以在端口內并聯電容，串聯電感，來改變端口的功率因數（在不影響端口正常工作的前提下）。
因為有功功率，無功功率和視在功率之間的關系為一個三角形，與上述阻抗三角形類似，而且有功，無功和與電阻和電抗有關。完全可以將有功功率，無功功率和視在功率以復數的關系表示。
復數不等于正弦量，他只是可以代表正弦量的一種表示方法。
計算電路時：
采用下述公式計算，會更加方便
